pxrd op• 資料種類:table × scalar → table
• 呼叫: import fullseye as fs; fs.ledger.powder_reflections(phase, wavelength, two_theta_max=90.0, lorentz='powder', lattice_scale=1.0, include_extinct=False, rel_cutoff=1e-10)(要直接呼叫實作,import pxrd; pxrd.powder_reflections(phase, wavelength, two_theta_max=90.0, lorentz='powder', lattice_scale=1.0, include_extinct=False, rel_cutoff=1e-10);從台帳取用則 opsdrive.get("powder_reflections"))
> 該運算子的說明尚無譯文,以下照原文給出。
相の粉末反射の一覧: 面間隔 d、Bragg の 2θ、多重度、|F|²、強度(Lorentz 因子つき、偏光なし)。
全ての (h, k, l) を `2θ <= two_theta_max` まで列挙し、構造因子
`F = Σ occ f₀(s) exp(−B s²) exp(2πi h·x)` を計算して、同じ d・同じ |F|² の反射を 1 本にまとめる(多重度 m)。
粉末では同じ d の反射は区別できないので、d が同じで |F|² の違う族(立方晶の 333 と 511 など)は別の行のまま同じ 2θ に並ぶ。
`lattice_scale は格子定数を全部その倍率にする(熱膨張・固溶の模擬。:func:phase_fractions` の格子の追い込みが使う)。
`include_extinct=True で |F|² が最大の rel_cutoff 倍未満の(消滅した)反射も残す(extinct=True` の印つき)。
強度 = `m |F|² L(2θ)(lorentz: "powder" = 1/(sin² θ cos θ)、"none"`)。偏光は
:func:azimuthal_integrate が割り戻す前提で入れない。
返り値(dict): `hkl(代表、(n, 3) int)・d [Å]・two_theta [deg]・multiplicity・F2・intensity`・
`extinct(bool)、2θ の昇順。name・volume・density` も写す。
Raises ValueError: 相の形でない、波長が非正、`two_theta_max` が (0, 180) の外、Lorentz の綴り違い。
• 範例資料目錄(下載 URL / 授權) —— 2-D 用 skimage.data(BSD/公有領域)加合成圖,3-D 給出真實資料源(Stanford/PDS 等)的下載 URL。
• 運算子來歷與參考文獻 —— 該運算子族所依據的研究/方法出處。
• 演算法的正典(作者・年份)與用途見上面的族使用指南。
• poc_pxrd_phase_peel — py -3.11 examples/poc_pxrd_phase_peel.py
table 作為輸入)course_layout · course_occupancy · course_contains · world_build · world_camera · world_move · lidar_scan · rss_longitudinal_same
pxrd)cif_read · cubic_prototype · scherrer_size · debye_ring_image · detector_two_theta · detector_calibrate · azimuthal_integrate · diffraction_peaks
*Provenance: pxrd.py — DRIVE 運算子登記表。本條目由 tools/opdocs.py md 自動產生(請勿手動編輯)。*
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